blogg

  The Lu-Ho polarizer consists of two identical prisms made of birefringent magnesium fluoride (MgF₂). The crystal axis is parallel to the propagation direction in one prism and perpendicular to it in the other. Consequently, e-light is refracted within the channel, while o-light passes through without deviation at all wavelengths.  For this reason, the Luo-Hung polarizer is particularly suitable for applications requiring rotation of the polarizer. The two output linearly polarized beams have fixed and mutually perpendicular vibration directions, and their polarization state remains unaffected by the prism's own rotation angle. Additionally, it offers advantages in high extinction ratio and beam collimation performance.  However, the Luo-Hung polarization prism has a low light damage resistance threshold and cannot be applied in high-power environments; moreover, it cannot be used in reverse, as this would induce conical light interference, leading to a reduction in the polarization extinction ratio.  As shown in Figure 1, the deflection angle of the Luo-Hung prism is determined by the crystal birefringence index ∆n and the prism apex angle θ, satisfying the following formula:   The deflection angle γ depends solely on the crystal material and prism structure, independent of the rotation angle. When white light is incident, colorless linearly polarized light is produced. Furthermore, to enhance the conversion efficiency of linearly polarized light, the prism angle θ is typically set to be greater than or equal to the Brust angle. This ensures that when light reaches the prism's inclined surface, the reflectivity of the original light (o light) is zero, allowing full transmission. Consequently, this minimizes reflection losses at the interface and improves the conversion rate of linearly polarized light. Figure 1 Structural diagram of the Luo-Hung prism Rochon polarizer is made of two α-BBO prisms cemented together. The first prism, cut parallel to the optic axis, receives the light; the second, with the optic axis at right angles, transmits the ordinary ray without deviation but the extraordinary ray is deflected. A Rochon prism can be used to produce plane-polarized light and it can also be used with ultraviolet light. Any separation angle can be designed for specific wavelength upon request.    

For a single H-V type depolarizer, it cannot depolarize all polarized light, particularly linearly polarized light in horizontal and vertical orientations, thus limiting its application scope. A single H-V depolarizer can be regarded as a Wollaston prism with an extremely small structural angle. As shown in Figure 1, light is split into light beams o and e in the front half, propagating orthogonally and in the same direction; in the rear half, it is further divided into two beams—oe and eo—which are linearly polarized with opposite refraction directions. The intensities of these two beams vary with the azimuth angle according to sine or cosine laws, typically differing from each other, resulting in significant polarization correlation. Therefore, when using an H-V depolarizer for monochromatic light depolarization, an azimuth angle of 45° is required.   Figure 1   Based on the principle of H-V type depolarizers, two H-V type depolarizers are combined through a 45-degree rotation to form a dual Babynett-type depolarizer, as shown in Figure 2. This design enables the second H-V type depolarizer to effectively depolarize the horizontal or vertical linear polarization components in the first H-V type depolarizer, thereby overcoming the functional limitations of a single H-V type depolarizer.   Figure 2: Structural diagram of the dual Babynine-type depolarizer  

Eftersom nästan alla detektorer uppvisar polarisationskänslighet måste en depolarisator placeras före detektorn för att eliminera dess beroende av polariseringen av infallande strålning och därigenom förbättra noggrannheten. Principen för depolarisering innebär att ljus som ursprungligen endast har en specifik polarisationsriktning omvandlas till ett blandat tillstånd som innehåller olika slumpmässiga polarisationsriktningar, varigenom polarisationsegenskaper elimineras. Det finns tre metoder för att uppnå depolarisering: genom att ändra tillståndet hos polariserat ljus i termer av "tid", "rum" eller "våglängd". En dubbelbrytande kristalldepolarisator använder sin "stråldelningsegenskap" för att helt störa den ordnade inriktningen av polariserat ljus i rymden, vilket uppnår depolarisering – det vill säga att omvandla polariserat ljus tillbaka till icke-polariserat ljus. Istället för att "eliminera" polarisering "neutraliserar" den den. Kärnprincipen är enkel: den delar upp det ursprungligen enkelriktade polariserade ljuset i otaliga strålar med olika orienteringar, som sedan blandas samman, vilket resulterar i ljus som inte verkar ha någon fast riktning. 1. Flerfärgad ljusdepolarisator Lyot-depolarisatorn är en typisk polykromatisk (vitt ljus) depolarisator, tillgänglig i konfigurationer med en eller två plattor. Den polykromatiska depolarisatorn med en platta uppnår optimal depolarisationsprestanda när vibrationsplanet för det infallande polariserade ljuset bildar en 45° vinkel med den optiska axeln. Dubbelplattdepolarisatorns effektivitet är oberoende av det infallande ljusets polarisationsplan, vilket gör den mer praktisk; dess struktur visas i figur 1. Denna depolarisator består av två dubbelbrytande kristaller med ett tjockleksförhållande på 2:1, vars optiska axlar är orienterade i en 45° vinkel mot varandra. Hela enheten tillverkas genom att binda eller inkapsla två kristallplattor med optiskt lim. Dess funktionsprincip innebär att infallande ljus med olika våglängder upplever distinkta fasfördröjningar efter att ha passerat genom de dubbelbrytande elementen, vilket resulterar i elliptiskt polariserat ljus med varierande ellipticitet. Den slutliga utstrålen är en slumpmässig kombination av polarisationer med olika ellipticiteter, varigenom depolarisering uppnås.     Figur 1 Lyot-depolarisator   Lyot-depolarisatorn uppvisar utmärkt kompatibilitet, vilket gör att den kan fungera med olika ljuskällor och demonstrerar betydande praktiskt värde i tillämpningar som gyroskop och optisk avkänning. Denna depolarisator har dock vissa begränsningar: den är endast effektiv under förhållanden med ett brett infallande ljusspektrum och ger suboptimal depolarisationsprestanda för monokromatiskt ljus. Lyot-depolarisatorns depolarisationseffektivitet beror på driftsvåglängden, materialet, den optiska axelvinkeln och prismakilvinkeln.   2、 Monokromatisk ljusdepolarisator   Jämfört med flerfärgade ljusdepolarisatorer har monokromatiska ljusdepolarisatorer ett bredare användningsområde i vissa avseenden, eftersom de generellt sett även fungerar bra vid depolarisering av flerfärgat ljus. En enda kvartsvågsplatta kan fungera som en pseudodepolarisator. För kvasiplanärt polariserat monokromatiskt ljus, när det enbart används för intensitetsmätning, är dess prestanda ganska tillfredsställande; det mildrar effektivt fel orsakade av fotodetektorernas polarisationskänslighet, vilket säkerställer testresultatens tillförlitlighet. Den vanligaste typen av monokromatisk ljusdepolarisator är den kilformade depolarisatorn, som visas i figur 2. Figur 2 En enkel optisk killiknande depolarisator När infallande ljus passerar genom depolarisatorn delas det upp i O-ljus och E-ljus. På grund av deras olika utbredningshastigheter genom kristallen uppvisar de två strålarna tydliga fasskillnader vid olika utgångspositioner. Fasen varierar motsvarande med förändringar i kristalltjockleken. Det emitterade ljuset genomgår periodiska övergångar mellan linjärt polariserade, elliptiskt polariserade och cirkulärt polariserade tillstånd, såsom illustreras i figur 3. Den viktigaste skillnaden mellan ljus som lämnar depolarisatorn och naturligt ljus ligger i deras polarisationstillstånd: det förra upprätthåller ett konsekvent polarisationstillstånd vid varje utgångsposition, medan det senare uppvisar slumpmässiga polarisationstillstånd över olika positioner. Figur 3: Trajektori för det emitterade ljusets polarisationstillstånd som funktion av position Nackdelarna med denna depolarisator är lika uppenbara. För det första måste den optiska kilvinkeln vara tillräckligt liten; annars orsakar den stråldivergens och avböjning. Under drift bör avståndet mellan depolarisationsanordningen och mottagarenheten inte vara för stort, eftersom detta försämrar prestandan. För det andra kan effektiv depolarisering av linjärt polariserat ljus endast uppnås när det infallande ljuset är vinkelrätt och dess polarisationsplan bildar en 45-graders vinkel med depolarisatorns optiska axel. Dessa begränsningar belyser bristerna hos depolarisationsanordningar i enhetsstrukturer. De strukturella skillnaderna mellan polykromatiska och monokromatiska depolarisatorer motsvarar distinkta variabler i beräkningsformeln för fasfördröjning. Fasfördröjningen δ beräknas med följande formel: Här representerar λ våglängden för det infallande ljuset, n₀ är brytningsindex för ljus o, nₐ är brytningsindex för ljus e, och d betecknar tjockleken på den dubbelbrytande kristallen. Den polykromatiska ljusdepolarisatorn har en parallell plattstruktur med konstant tjocklek d; eftersom det polykromatiska ljuset innehåller våglängder från olika spektralband varierar deras våglängder (λ₁, λ₂,..., λₙ), vilket resulterar i tydliga fasskillnader. Däremot använder den monokromatiska ljusdepolarisatorn som är konstruerad för monokromatiskt infallande ljus dubbelbrytande material med varierande tjocklekar (d₁, d₂,..., dₙ), vilket säkerställer att de o- och e-polariserade komponenterna på olika positioner på utgångsytan uppvisar tydliga fasskillnader, vilket möjliggör kilformad tillverkning.   3. Cirkulär avrundningsdetektor När man undersöker cirkulär dubbelbrytning eller dikroismfenomen är det ofta nödvändigt att depolarisera cirkulärt polariserat ljus. Den mest direkta metoden innebär att man först omvandlar det cirkulärt polariserade ljuset till linjärt polariserat ljus med hjälp av en kvartsvågsplatta, följt av depolarisering av det monokromatiska linjärt polariserade ljuset.        

Vår icke-polariserande stråldelare (NPBS) kub består av ett par precisionsprismor med hög tolerans, rätvinkliga, cementerade tillsammans med en metallisk-dielektrisk beläggning på hypotenusan av ett av prismorna. Det låga polarisationsberoendet hos den metallisk-dielektriska beläggningen gör att transmission och reflektion av s- och p-polarisationstillstånden kan ligga inom 5 % av varandra. Detta innebär att NPBS inte behöver ändra polarisationen av den infallande strålen. Vi kan leverera både bredbands- och enkelvåglängd för NPBS. För att producera maximal transmissionseffektivitet för lämpligt våglängdsområde kan en antireflexbeläggning appliceras på varje sida av stråldelaren.ANVÄNDNINGARWSSLaserapplikationerFiberoptiska kommunikationssystem40 G/100 G komponenter                                                                         ICKE-POLARISERANDE STRÅLDELARKUB MåttGemensam specifikationRedo att komma igång? Förfrågan av e-post: rose@mt-optics.comRelaterade produkterPolariserande kubstråldelare Optisk isolator  Tunnfilmslinjär polarisatorOm ossMT-Optik, Inc..grundades 2008. Vi är en privat fabrik som specialiserar oss på export av optiska komponenter med flera element för bildsystem och optomekanisk utrustning. MT-Optics äger avancerade tillverkningsmaskiner, inklusive Optorun-beläggningsmaskin, CNC-slipning och polering, höghastighets- och precisionspolering, ultraljudsrengöring etc. Samt inspektionsinstrument som Zygo, Cary 5000, Trioptics Prism Master 0,5" prismamätningssystem och så vidare. Leverantör för högteknologiska OEM-kunder. Våra produktkategorier:Polarisationsoptik:Glan Taylor-polarisatorer, Glan-laserpolarisatorer, Wollaston-polarisatorer, Rochon-polarisatorer, Glan-laserpolarisatorer med hög transmission, Glan Thompson-polarisatorer, Glan Thompson-polarisatorer, polarisationsstråldelarkuber, polarisationsstrålförskjutare, bredbandig polarisationsstrålkombinator, låg ordningsvågplatta, cementerad nollordningsvågplatta, optiskt kontaktad nollordningsvågplatta, luftavståndsbaserad nollordningsvågplatta, sann nollordningsvågplatta, dubbelvåglängdsvågplatta, akromatisk vågplatta, kvartspolarisationsrotator, polarisationskubstråldelare (PBS), icke-polariserande stråldelarkub (NPBS), tunnfilmslinjär polarisator, optisk isolator. VUV-anpassade polarisatorer för laser @193nm: 193nm Glan Taylor-polarisatorer, 193nm Glan-laserpolarisatorer, Rochon-polarisatorer 193nm, 193nm lågordningsvågplatta, 193nm luftavståndsbaserad nollordningsvågplatta, vakuum-ultraviolett 193nm-serien. Traditionell optik: Högprecisionskilprisma, mikroprisma, rätvinkligt prisma, anamorfiska prismapar, duvprisma, pentaprisma, takprisma, hörnkubretroreflektor, romboidiskt prisma Konkav planlins av smält kiseldioxid, konkav planlins av N-BK7, konkav planlins av CaF2, konvex planlins av germanium, konkav planlins av germanium, konkav planlins av CaF2, konkav planlins av CaF2, dubbel konkav lins, menisklins, akromatisk bandbreddslins, fyrkantig cylindrisk lins, optiska BK7-glasfönster, konvex planlins, fönster av smält kiseldioxid, borsilikatfönster (Pyrex), germaniumfönster (Ge), safirfönster, magnesiumfluoridfönster (MgF2), borofloatfönster, Brewster-fönster, dielektriska högreflektionsspeglar, dikroiska speglar, metallbelagda speglar (Al Ag Au), stråldelningskub, absorberande neutraldensitetsfilter, högprecisionsfilter av färgat glas, kalciumfluoridfönster (CaF2), laserstråledelare med plan platta.  Optisk beläggning: Dikroisk spegelfilm, högreflektionsfilm, metallreflekterande film, polariserande stråldelningsfilm, vanlig stråldelningsfilm. IR-optik: Germanium (Ge) fönster, safirfönster, magnesiumfluorid (MgF2) fönster, kalciumfluorid (CaF2) fönster, zinksulfid (ZnS) fönster, zinkselenid (ZnSe) fönster  Kristallelement: Beta-bariumborat (BBO) kristall, litiumtriborat (LBO) kristall, kaliumtitanylfosfat (KTP) kristall, periodiskt polad KTP (PPKTP) kristall, litiumniobat (LiNbO3) kristall, periodiskt polad LN (PPLN) kristall, kaliumdivätedideuteriumfosfat (KDP-KD*P) kristall, kalcit (CaCO₃) kristall, yttriumortovanadat (YVO4) kristall, alfa-bariumborat (α-BBO) kristall, neodymdopad gadoliniumortovanadat (Nd:GdVO4) kristall, Er:Yb:YAl₃(BO₃)₄ kristall, kaliumgadoliniumvolframat (KGW) kristall, neodymdopad yttriumortovanadat (Nd:YVO4) kristall, terbiumgalliumgranat (TGG) kristall, kromdopad yttriumaluminiumgranat (Cr4+:YAG) kristall Redo att komma igång? Förfrågan av e-post: rose@mt-optics.com 

Vår en polariserande stråldelare (PBS) kub består av ett par precisionsprismor med hög tolerans, rätvinkliga, cementerade tillsammans. Ett av prismorna har en delvis reflekterande metallisk-dielektrisk beläggning applicerad på sin hypotenusa. Det infallande ljuset borde komma in i prismat wimed den belagda hypotenusan för att minimera effekt som passerar genom det optiska cementet. PBS kan dela den opolariserade strålen i två ortogonala, linjärt polariserade komponenter. P-polariserat ljus transmitteras, medan P-polariserat ljus reflekteras, båda viförsumbar absorption. Släckningsförhållandet är bättre än 1000:1 för stråldelare tillverkade med N-BK7-glas, och bättre än 100,1 för stråldelare tillverkade med UV-smält silika. Dessa kuber rekommenderas för användning i pulserade lasersystem och för att rena polarisering i multimodala högeffektslarar.ANVÄNDNINGARWSSLaserapplikationerFiberoptiska kommunikationssystem40 G/100 G komponenterPOLARISERANDE STRÅLSPLITTERKUB Mått Gemensam specifikationMaterialN-BK7 eller UV-smält kiseldioxidTtypisk dimension3 mm x 3 mm x 3 mm, 3,2 mm x 3,2 mm x 3,2 mmFlathetλ/4@632,8 nmYtkvalitet(scratch/digge) Bättre än 40-20Strålavvikelse95%, Ts< 1%Principal reflektionRs> 99%, Rp< 5%Beläggning"Polariserande stråldelarbeläggning på hypotenusan; AR-beläggning på andra ingångs- och utgångsytor" Andra storlekar, kilvinklar, diametrar och beläggningar finns också tillgängliga på begäranRedo att komma igång? Förfrågan av e-post: rose@mt-optics.comRelaterade produkterIcke-polariserande stråldelarkub (NPBS)Optisk isolatorTunnfilmslinjär polarisatorOm ossMT-Optik, Inc..grundades 2008. Vi är en privat fabrik som specialiserar oss på export av optiska komponenter med flera element för bildsystem och optomekanisk utrustning. MT-Optics äger avancerade tillverkningsmaskiner, inklusive Optorun-beläggningsmaskin, CNC-slipning och polering, höghastighets- och precisionspolering, ultraljudsrengöring etc. Samt inspektionsinstrument som Zygo, Cary 5000, Trioptics Prism Master 0,5" prismamätningssystem och så vidare. Leverantör för högteknologiska OEM-kunder. Våra produktkategorier:Polarisationsoptik:Glan Taylor-polarisatorer, Glan-laserpolarisatorer, Wollaston-polarisatorer, Rochon-polarisatorer, Glan-laserpolarisatorer med hög transmission, Glan Thompson-polarisatorer, Glan Thompson-polarisatorer, polarisationsstråldelarkuber, polarisationsstrålförskjutare, bredbandig polarisationsstrålkombinator, låg ordningsvågplatta, cementerad nollordningsvågplatta, optiskt kontaktad nollordningsvågplatta, luftavståndsbaserad nollordningsvågplatta, sann nollordningsvågplatta, dubbelvåglängdsvågplatta, akromatisk vågplatta, kvartspolarisationsrotator, polarisationskubstråldelare (PBS), icke-polariserande stråldelarkub (NPBS), tunnfilmslinjär polarisator, optisk isolator.  VUV-anpassade polarisatorer för laser @193nm: 193nm Glan Taylor-polarisatorer, 193nm Glan-laserpolarisatorer, Rochon-polarisatorer 193nm, 193nm lågordningsvågplatta, 193nm luftavståndsbaserad nollordningsvågplatta, vakuum-ultraviolett 193nm-serien.  Traditionell optik: Högprecisionskilprisma, mikroprisma, rätvinkligt prisma, anamorfiska prismapar, duvprisma, pentaprisma, takprisma, hörnkubretroreflektor, romboidiskt prismaKonkav planlins av smält kiseldioxid, konkav planlins av N-BK7, konkav planlins av CaF2, konvex planlins av germanium, konkav planlins av germanium, konkav planlins av CaF2, konkav planlins av CaF2, dubbel konkav lins, menisklins, akromatisk bandbreddslins, fyrkantig cylindrisk lins, optiska BK7-glasfönster, konvex planlins, fönster av smält kiseldioxid, borsilikatfönster (Pyrex), germaniumfönster (Ge), safirfönster, magnesiumfluoridfönster (MgF2), borofloatfönster, Brewster-fönster, dielektriska högreflektionsspeglar, dikroiska speglar, metallbelagda speglar (Al Ag Au), stråldelningskub, absorberande neutraldensitetsfilter, högprecisionsfilter av färgat glas, kalciumfluoridfönster (CaF2), laserstråledelare med plan platta.  Optisk beläggning: Dikroisk spegelfilm, högreflektivitetsfilm, metallreflektiv film, polariserande stråldelningsfilm, vanlig stråldelningsfilm  IR-optik: Germanium (Ge) fönster, safirfönster, magnesiumfluorid (MgF2) fönster, kalciumfluorid (CaF2) fönster, zinksulfid (ZnS) fönster, zinkselenid (ZnSe) fönster  Kristallelement: Beta-bariumborat (BBO) kristall, litiumtriborat (LBO) kristall, kaliumtitanylfosfat (KTP) kristall, periodiskt polad KTP (PPKTP) kristall, litiumniobat (LiNbO3) kristall, periodiskt polad LN (PPLN) kristall, kaliumdivätedideuteriumfosfat (KDP-KD*P) kristall, kalcit (CaCO₃) kristall, yttriumortovanadat (YVO4) kristall, alfa-bariumborat (α-BBO) kristall, neodymdopad gadoliniumortovanadat (Nd:GdVO4) kristall, Er:Yb:YAl₃(BO₃)₄ kristall, kaliumgadoliniumvolframat (KGW) kristall, neodymdopad yttriumortovanadat (Nd:YVO4) kristall, terbiumgalliumgranat (TGG) kristall, kromdopad yttriumaluminiumgranat (Cr4+:YAG) kristall Redo att komma igång? Förfrågan av e-post: rose@mt-optics.com      

En polarisator är en viktig optisk komponent som används flitigt i lasersystem för att generera linjära polarisationslasrar. MT-Optics, Inc tillverkar följande polarisatorer med fyra material, α-BBO, kalcit, YVO4 och kvarts, lämpliga för tillämpningar med det bredaste spektrumet och hög polarisationsrenhet. Följande är en sammanfattning av olika typer av polarisatorer och du kan jämföra dem för att välja den som passar bäst för din tillämpning.   Polarisator Material Illustration Egenskaper och tillämpning Glan-Taylor Polarisator α-BBO (200–3500 nm) Kalcit (230–2300 nm) YVO4 (500–4000 nm) LuftavståndNära Brewsters Angle CuttingHög polarisationsrenhetKort längdLämplig för applikationer med låg till medelhög effekt Glan-laserpolarisator α-BBO (200–3500 nm) Kalcit (230–2300 nm) YVO4 (500–4000 nm) LuftavståndNära Brewsters Angle CuttingHög skadetröskelMonterad med flyktfönsterLämplig för högeffektsapplikationer Glan-laserpolarisator med hög transmission YVO4 (450–4000 nm) Kalcit (550–2400 nm) LuftavståndAll Brewsters vinkelskärningHögsta överföringMonterad med flyktfönsterLämplig för högeffektsapplikationerBrewster-vinkelingång Glan-Thompson polarisator α-BBO (220–900 nm) Kalcit (350–2300 nm) CementeradBred acceptansvinkelfältLämplig för lågeffektsapplikationer Glan Thompson polariserande stråldelarkuber Kalcit (350–2300 nm) CementeradHög polarisationsrenhetHög transmissionLämplig för lågeffektsapplikationerDelad o-stråle och e-stråle vid 45° Bredbandspolarisationsstrålekombinator YVO4 (500–4000 nm) LuftavståndHög skadetröskelBredband för 500–4000 nm-området Wollaston Polarisator α-BBO (200–3500 nm) Kalcit (550–2300 nm) YVO4 (500–4000 nm) Kvarts (200–2300 nm) CementeradSeparerar vanliga och extraordinära strålar i en viss vinkelLämplig för applikationer med låg effekt och scenarier som kräver stor strålavvikelse Rochon Polarisator α-BBO (200–3500 nm) YVO4 (500–4000 nm) Kvarts (200–2300 nm) Optiskt kontaktadHög polarisationsrenhetLämplig för applikationer med låg eller hög effekt   Textutdrag ur materialjämförelsetabellen:   YVO4 Kalcit a-BBO Kvarts Genomskinlighet 500–4000 nm 350–2200 nm 200–3500 nm 200–2300 nm Kristallklass (uniaxiell) Positiv (nej=na=nb, ne=nc) Negativ (nej=na=nb, ne=nc) Negativ (nej=na=nb, ne=nc) Positiv (nej=na=nb, ne=nc) Mohs hårdhet 5 3 4,5 7 Termisk expansionskoefficient aa=4,43×10-6/k ac=11,37×10-6/k aa=24,39×10-6/k ac=5,68×10-6/k aa=4×10-6/k ac=36×10-6/k aa=6,2×10-6/k ac=10,7×10-6/k Hygroskopisk känslighet Låg Låg Låg Låg

    Vågplattor är huvudsakligen indelade i fyra typer:   Låg ordningsvågplatta (WPL) Nollordningsvågplatta - Cementerad med epoxi (WPC) Nollordningsvågplatta - optiskt kontaktadWPO Nollordningsvågplatta - luftavståndWPA Sann nollordningsvågplatta - CementeWPF Sann nollordningsvågplatta - enkel plattaWPS Akromatisk vågplatta（AWP） KvartspolariseringsrotatorWPR-nummer